Закон Брюстера

Закон Брюстера - закон, выражающий связь показателя преломления диэлектрика с таким углом падения световых волн, при котором отражённое от поверхности диэлектрика излучение полностью поляризовано; установлен Д. Брюстером в 1815 году. Согласно закону Брюстера, естественный свет, падающий на поверхность диэлектрика под углом φ, для которого выполняется условие tg φ = n (где n показатель преломления), при отражении полностью поляризуется. Угол φ называется углом Брюстера. Угол между отражённым и преломленным лучами при этом составляет 90°.
Закон выражает соотношение между показателем преломления n диэлектрика и таким углом падения φ на него естественного (неполяризованного) света, при котором отражённый от поверхности диэлектрика свет полностью поляризован. При этом отражается только компонента Es электрического вектора световой волны, перпендикулярная плоскости падения, т. е. параллельная поверхности раздела, а компонента Ер, лежащая в плоскости падения, не отражается, а преломляется, что происходит при условии tg φ = n.
Закон Брюстера можно получить из формул Френеля для прохождения света через границу двух диэлектриков. Простейшее физическое истолкование закона Брюстера состоит в следующем: электрическое поле падающей волны вызывает в диэлектрике колебания электронов, направление которых совпадает с направлением электрического вектора преломлённой волны E_прел. Эти колебания возбуждают на поверхности раздела отражённую волну Е_отр, распространяющуюся от диэлектрика. Но линейно колеблющийся электрон не излучает в направлении своих колебаний. Т. о., в отражённой волне колебания электрического поля (Es)_отр происходят только в плоскости, перпендикулярной плоскости падения. Как показали специальные опыты, закон Брюстера выполняется недостаточно строго, а именно: при падении света под углом φ отражённый свет обнаруживает слабую эллиптическую поляризацию, а это означает, что электрическое поле отражённой волны содержит и компоненту (Ep)_отр в плоскости падения. Небольшое отклонение от закона Брюстера объясняется существованием очень тонкого переходного слоя на отражающей поверхности раздела двух сред, где n₁ переходит в n₂ быстрым непрерывным изменением, а не скачком.

В кристаллооптике соотношение tg φ = n, где n - показатель преломления среды, а φ - угол падения, при котором луч оказывается полностью поляризованным.

Источник: Геологический словарь, М: "Недра", 1978.